| Titre : |
Étude de la supraconductivité et du magnétisme du réseau triangulaire par la méthode des amas quantiques |
| Type de document : |
texte imprimé |
| Auteurs : |
Oumar Ndiaye, Auteur |
| Editeur : |
Dakar : Université Cheikh Anta Diop de Dakar : Ecole Doctorale Physique, Chimie, Sciences de la Terre, de l'Univers et de l'Ingénieur |
| Année de publication : |
2023 |
| Importance : |
96 P. |
| Format : |
29 cm. |
| Langues : |
Français (fre) |
| Mots-clés : |
magnétisme Diagramme de phase Magnétisme spiral Supraconductivité chirale Couplage de Kondo Interaction Coulombienne Simulation Numérique Interaction électronique supraconductivé electron modèle de Hubbard corrélation réseau triangulaire modèle de Hubbard-Kondo méthode des amas quantiques ama quantique système fortement corrélé système aux électrons fortement corrélés électron fortement corrélé Hubbard Kondo corrélation électronique corrélation électron-électron Système Frustré Couplage
de Kondo interaction Coulombienne magnétisme spiral Paramètre d’ordre magnétique supraconducteur Approximation de l’Amas Variationnel Approximation Amas Variationnel diagonalisation exacte à température nulle diagonalisation répulsion Coulombienne locale U |
| Résumé : |
Dans ce travail, nous nous sommes intéressés aux systèmes dans lesquels les interactions électroniques
sont fortes. Ces systèmes, appelés systèmes aux électrons fortement corrélés, sont
décrits en utilisant le modèle de Hubbard. En plus de ces corrélations électroniques, nous
avons tenu en compte des effets de Kondo et de la frustration entre électrons sur un réseau
triangulaire. Pour tenir compte des effets Kondo, nous avons ajouté un terme couplant les
électrons localisés et ceux itinérants.
La résolution du modèle couplé, appelé modèle de Hubbard-Kondo, est basée sur les méthodes
d’amas quantiques, notamment l’Approximation de l’Amas Variationnel. Nous avons utilisé
la diagonalisation exacte à température nulle pour solutionner le hamiltonien du modèle. Le
modèle de Hubbard-Kondo comporte un terme de saut t, d’interaction d’échange, J⊥, couplant
les électrons localisés (impuretés) et de conduction (itinérants), responsable de la formation de
la phase magnétique.
En plus de ces deux termes, le modèle inclut la répulsion Coulombienne locale U appliquée aux
électrons itinérants et l’interaction de Heisenberg, JH, agissant sur les impuretés. Pour fixer
les impuretés, nous avons appliqué sur ces derniers un fort potentiel Coulombien local dénoté
Uf . Pour étudier la possibilité d’existence d’une phase supraconductrice, nous avons ajouté au
modèle de Hubbard-Kondo un terme décrivant la supraconductivité.
Nous avons exploré ainsi l’existence d’une phase magnétique (antiferromagnétisme), du singulet
Kondo, de la phase supraconductrice de type singulet et les compétitions pouvant exister entre
ces différentes phases.
Au demi-remplissage, nous avons obtenu les diagrammes de phases quantiques dans les plans
(J⊥, UJ⊥ ) et (J⊥, JH). Nous avons identifié un ordre antiferromagnétique spiral à longue portée,
défini par une orientation de 120◦ des spins localisés sur différents sites. Cette phase domine
le diagramme de phase pour des valeurs modérées de l’interaction d’échange, de la répulsion
Coulombienne et de l’interaction Heisenberg. Pour des valeurs importantes de l’interaction
d’échange, la phase des singulets Kondo devient plus stable. La transition entre l’ordre magnétique
spiral et la phase des singulets Kondo est une transition du second ordre. Nous avons
observé que l’effet de l’interaction de Heisenberg est de réduire la phase des singulets Kondo.
Cette interaction introduit également de petites oscillations du paramètre d’ordre magnétique
spiral.
En dehors du demi-remplissage, c’est-à -dire lorsque le système est dopé aux trous et le magnétisme
ignoré, nous avons trouvé une supraconductivité avec un paramètre d’ordre de symétrie
d + id, qui brise la symétrie par inversion du temps. L’amplitude du paramètre d’ordre supraconducteur
présente un dôme centré autour de 5% de dopage et diminue avec J⊥ .
Nous avons observé que le magnétisme peut coexister avec la supraconductivité et que l’amplitude
du paramètre d’ordre supraconducteur diminue dans la phase de coexistence. Ce résultat indique
bien que le mécanisme de la formation de la phase supraconductrice dépend de la phase
magnétique, et qu’une compétition existe entre ces phases |
| Permalink : |
https://bibliothequefst.ucad.sn/index.php?lvl=notice_display&id=1334 |
Étude de la supraconductivité et du magnétisme du réseau triangulaire par la méthode des amas quantiques [texte imprimé] / Oumar Ndiaye, Auteur . - Dakar : Université Cheikh Anta Diop de Dakar : Ecole Doctorale Physique, Chimie, Sciences de la Terre, de l'Univers et de l'Ingénieur, 2023 . - 96 P. ; 29 cm. Langues : Français ( fre)
| Mots-clés : |
magnétisme Diagramme de phase Magnétisme spiral Supraconductivité chirale Couplage de Kondo Interaction Coulombienne Simulation Numérique Interaction électronique supraconductivé electron modèle de Hubbard corrélation réseau triangulaire modèle de Hubbard-Kondo méthode des amas quantiques ama quantique système fortement corrélé système aux électrons fortement corrélés électron fortement corrélé Hubbard Kondo corrélation électronique corrélation électron-électron Système Frustré Couplage
de Kondo interaction Coulombienne magnétisme spiral Paramètre d’ordre magnétique supraconducteur Approximation de l’Amas Variationnel Approximation Amas Variationnel diagonalisation exacte à température nulle diagonalisation répulsion Coulombienne locale U |
| Résumé : |
Dans ce travail, nous nous sommes intéressés aux systèmes dans lesquels les interactions électroniques
sont fortes. Ces systèmes, appelés systèmes aux électrons fortement corrélés, sont
décrits en utilisant le modèle de Hubbard. En plus de ces corrélations électroniques, nous
avons tenu en compte des effets de Kondo et de la frustration entre électrons sur un réseau
triangulaire. Pour tenir compte des effets Kondo, nous avons ajouté un terme couplant les
électrons localisés et ceux itinérants.
La résolution du modèle couplé, appelé modèle de Hubbard-Kondo, est basée sur les méthodes
d’amas quantiques, notamment l’Approximation de l’Amas Variationnel. Nous avons utilisé
la diagonalisation exacte à température nulle pour solutionner le hamiltonien du modèle. Le
modèle de Hubbard-Kondo comporte un terme de saut t, d’interaction d’échange, J⊥, couplant
les électrons localisés (impuretés) et de conduction (itinérants), responsable de la formation de
la phase magnétique.
En plus de ces deux termes, le modèle inclut la répulsion Coulombienne locale U appliquée aux
électrons itinérants et l’interaction de Heisenberg, JH, agissant sur les impuretés. Pour fixer
les impuretés, nous avons appliqué sur ces derniers un fort potentiel Coulombien local dénoté
Uf . Pour étudier la possibilité d’existence d’une phase supraconductrice, nous avons ajouté au
modèle de Hubbard-Kondo un terme décrivant la supraconductivité.
Nous avons exploré ainsi l’existence d’une phase magnétique (antiferromagnétisme), du singulet
Kondo, de la phase supraconductrice de type singulet et les compétitions pouvant exister entre
ces différentes phases.
Au demi-remplissage, nous avons obtenu les diagrammes de phases quantiques dans les plans
(J⊥, UJ⊥ ) et (J⊥, JH). Nous avons identifié un ordre antiferromagnétique spiral à longue portée,
défini par une orientation de 120◦ des spins localisés sur différents sites. Cette phase domine
le diagramme de phase pour des valeurs modérées de l’interaction d’échange, de la répulsion
Coulombienne et de l’interaction Heisenberg. Pour des valeurs importantes de l’interaction
d’échange, la phase des singulets Kondo devient plus stable. La transition entre l’ordre magnétique
spiral et la phase des singulets Kondo est une transition du second ordre. Nous avons
observé que l’effet de l’interaction de Heisenberg est de réduire la phase des singulets Kondo.
Cette interaction introduit également de petites oscillations du paramètre d’ordre magnétique
spiral.
En dehors du demi-remplissage, c’est-à -dire lorsque le système est dopé aux trous et le magnétisme
ignoré, nous avons trouvé une supraconductivité avec un paramètre d’ordre de symétrie
d + id, qui brise la symétrie par inversion du temps. L’amplitude du paramètre d’ordre supraconducteur
présente un dôme centré autour de 5% de dopage et diminue avec J⊥ .
Nous avons observé que le magnétisme peut coexister avec la supraconductivité et que l’amplitude
du paramètre d’ordre supraconducteur diminue dans la phase de coexistence. Ce résultat indique
bien que le mécanisme de la formation de la phase supraconductrice dépend de la phase
magnétique, et qu’une compétition existe entre ces phases |
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